PART 3 Champ de force et mvt
DownloadTélécharger
Actions
Vote :
ScreenshotAperçu
Informations
Catégorie :Category: nCreator TI-Nspire
Auteur Author: Mouniraldo
Type : Classeur 3.0.1
Page(s) : 1
Taille Size: 2.32 Ko KB
Mis en ligne Uploaded: 15/01/2013 - 11:21:09
Uploadeur Uploader: Mouniraldo (Profil)
Téléchargements Downloads: 419
Visibilité Visibility: Archive publique
Shortlink : https://tipla.net/a10480
Type : Classeur 3.0.1
Page(s) : 1
Taille Size: 2.32 Ko KB
Mis en ligne Uploaded: 15/01/2013 - 11:21:09
Uploadeur Uploader: Mouniraldo (Profil)
Téléchargements Downloads: 419
Visibilité Visibility: Archive publique
Shortlink : https://tipla.net/a10480
Description
Fichier Nspire généré sur TI-Planet.org.
Compatible OS 3.0 et ultérieurs.
<<
CHAMPS DE FORCE ET MVT III) Mouvement dans un champ électrostatique uniforme -équations du mouvement: *Un système n'est soumis qu'à l' action mécanique qui résulte du champ électrostatique, modélisée par la force F=q.E , car le poids P est négligeable par rapport à F. *Daprès la 2e loi de Newton on peut écrire: m.a= F d'où m.a= q.E soit a= (q/m)E . *Le vecteur accélération du centre d'inertie d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique est dirigé selon le vecteur champ électrostatique. *On en déduit que: v(t) { v x (t)= v 0 .cos ± v y (t)= 0 v z (t) = (-q.E/m).t+v 0 .sin ± D'où : les équations horaires du mouvement: OG(t) { x(t)= v 0 .cos ±.t y(t)= 0 z(t)= -1/2.(q.E/m).t 2 +v 0 .sin ±.t *Le mouvement du centre d'inertie d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique avec un vecteur v 0 non nul seffectue dans un plan formé par les vecteurs v 0 et E. -Caractéristiques de la trajectoire: *Dans le plan (xOz), la trajectoire a pour équation: z(x)= -1/2.(q.E / m.v 0 2 .cos 2 ±) . x 2 + x.tan ± * La trajectoire du centre d'inertie d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique avec un vecteur v0 non nul est une parabole dont la concavité dépend du signe de la charge q.
>>
Compatible OS 3.0 et ultérieurs.
<<
CHAMPS DE FORCE ET MVT III) Mouvement dans un champ électrostatique uniforme -équations du mouvement: *Un système n'est soumis qu'à l' action mécanique qui résulte du champ électrostatique, modélisée par la force F=q.E , car le poids P est négligeable par rapport à F. *Daprès la 2e loi de Newton on peut écrire: m.a= F d'où m.a= q.E soit a= (q/m)E . *Le vecteur accélération du centre d'inertie d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique est dirigé selon le vecteur champ électrostatique. *On en déduit que: v(t) { v x (t)= v 0 .cos ± v y (t)= 0 v z (t) = (-q.E/m).t+v 0 .sin ± D'où : les équations horaires du mouvement: OG(t) { x(t)= v 0 .cos ±.t y(t)= 0 z(t)= -1/2.(q.E/m).t 2 +v 0 .sin ±.t *Le mouvement du centre d'inertie d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique avec un vecteur v 0 non nul seffectue dans un plan formé par les vecteurs v 0 et E. -Caractéristiques de la trajectoire: *Dans le plan (xOz), la trajectoire a pour équation: z(x)= -1/2.(q.E / m.v 0 2 .cos 2 ±) . x 2 + x.tan ± * La trajectoire du centre d'inertie d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique avec un vecteur v0 non nul est une parabole dont la concavité dépend du signe de la charge q.
>>
