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Asignatura: FÍSICA II forum@academiaceus.com
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FÍSICA II
T9 TEORÍA




AUTOR
Humberto Rodríguez Gámez
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TABLA DE CONTENIDO
TEMA 9 ...................................................................................................1
FUERZA MAGNÉTICA ...........................................................................1
1. FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UNA CARGA MÓVIL ..............................1
2. FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UN ELEMENTO DE CORRIENTE ...........4
3. MOMENTO SOBRE ESPIRA PLANA .......................................................5




FÍSICA II TABLA DE CONTENIDO
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TEMA 9
FUERZA MAGNÉTICA
TEORÍA

1. FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UNA CARGA MÓVIL
Sea una carga puntual q situada en el punto P de vector posición r P que se mueve con
vector velocidad v en el interior de un campo magnético ajeno B .

z I p
A Ent A Ñ
n
fp.JP q
A
Ms J

La fuerza magnética F m que sufre la carga puntual q debido a B viene dada por:

i j k
F m = q( v ∧ B) = q vx vy vz
Bx By Bz

La fuerza magnética F m es un vector caracterizado por:

• Módulo: | F m | = q vB sin θ siendo θ ≡ ángulo formado por v y B
• Dirección: Perpendicular al plano formado por v y B
• Sentido: El que asigne la regla de la mano derecha: Girar la palma de la mano derecha de v
a B por el camino más corto y hacia donde apunta el pulgar.
Notas (*****)
A. Como veremos más adelante, la unidad en el SI del campo magnético B es:
N/C N
1 T [ Tesla ] = 1 =1 ⇝ Es usual utilizar: 1 G [ Gauss ] = 10−4 T
m /s A⋅m


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B. Por definición, F m ⊥ v siempre, por lo que F m :

• No modifica el módulo de v pero sí su dirección ⇝ ΔEcin = 0
• No realiza trabajo ⇝ WFm =0

C. En general, una carga puntual q situada en el punto P de vector posición r P que se
mueve con vector velocidad v en el seno de un campo magnético ajeno B y un campo
eléctrico ajeno E sufre una fuerza de valor:

F = F electrica + F magnetica = qE + q( v ∧ B) = q(E + v ∧ B)

(Fuerza de Lorentz)


Casos Particulares

A. Movimiento de una carga puntual q con vector velocidad v en el interior de un campo
magnético uniforme B = cte tal que v ⊥ B

x I raíz x tu q.INT
B CTE rt.BA
ix EFI l
70 q OBI
x
En q
x x x

X
x x x

izo Inercia ZF má nominarse
t
o ddt O CTE nó Div atar

t Fu q
O
Mat m
at a o
Cuco
VB M
Man M v
f CTE R nov circus
3
W No O OYEiv
Mcu 2 0 aI
Ir v t Irt
EN t Periodo vs 0
NoT No T
22 n m 2µm 7
f En En Ilm CrearáA
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B. Carga puntual q con vector velocidad v en el interior de un campo magnético uniforme
B = cte tal que v forma un ángulo con B
z B
r B
Si una partícula entra en un campo
uniforme con v no perpendicular a B ,
r p p p la componente de la velocidad paralela
a B ( v ∥) será constante porque no
ñ hay fuerza paralela a B mientras que el
11 movimiento debido a la componente
de la velocidad perpendicular a B ( v ⊥)
será el descrito en el caso A. Esto da
O S lugar a una trayectoria helicoidal.
En Y
BEDEL
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